Далее опишем способ представления электрических токов на лентах АР. В качестве базисных функций были использованы экспоненциально изменяющиеся вдоль лент и имеющие особенности на краях ленты функции. Параметры экспоненты, описывающей изменение тока вдоль ленты, соответствуют параметрам возбуждения. Особенность тока на краях ленты имеет степень . Запишем выражения для базисных функций тока:

— для лент, параллельных оси X:

(4)

— для лент, параллельных оси Y:

(5)

Решение задачи дифракции в нашей постановке состоит в определении амплитуд базисных функций тока и, затем, в определении рассеянного поля. Для определения амплитуд базисных функций тока воспользуемся уравнением баланса мощности, которое в нашем случае можно записать следующим образом:

(6)

где , S — поверхность, охватывающая элементы с неизвестными токами; P_r — мощность на входе приемных модулей. Используя «приближение тонкой пластины» [1], преобразуем (6) к следующему виду

(7)

Для определения воспользуемся представлением тензорной функции Грина пространственного волновода с плоскослоистым диэлектрическим заполнением. Выполняя интегрирование (7), получаем квадратичную форму, от которой затем переходим к системе линейных алгебраических уравнений относительно амплитуд базисных функций токов

(8)

где Z_ij — взаимное сопротивление базисных функций с номерами i и j.

Будем про базисную функцию тока, параллельного оси X, говорить, что она «принадлежит классу Х», а про базисную функцию тока, параллельного оси Y, что она «принадлежит классу Y». Для взаимных сопротивлений Z_ij справедливы следующие выражения:

(9а)

(9б)

(9в)

(9г)

где