ГлавнаяКарта сайтаНапишите намПоиск по сайту
EDS-Soft
ElectroDynamic Systems Software ScientificTM
Radiolocation Systems ResearchTM



Antenna Array


Коэффициент стоячей волны (КСВ)

Отношение амплитуды максимумов к амплитуде минимумов в стоячей волне, амплитуды определяются по напряжению.

(из «Словаря терминов» нашего сайта)






Виктор Иванович Чулков, ведущий научный сотрудник Калужского НИИ.
Является автором и руководителем проекта “EDS–Soft” (с 2002 года).
1/ 2/ 3все страницы

Влияние краевых эффектов на характеристики широкополосной антенной решетки



Опубликовано: 01.01.2007
© В. И. Чулков, 1991. Все права защищены.
© EDS–Soft, 2007. Все права защищены.


Матричный оператор в уравнении (3) существует только в том случае, когда для всех дифференциальных сдвигов фаз из интервала . Поэтому при (режим холостого хода в виртуальных фидерах) в случае АР с диэлектрическими покрытиями оператор существует только при наличии потерь в слоях.

Для нормы оператора в дискретном пространстве с помощью неравенства Коши–Буняковского [5] можно получить оценку:

где — элементы квадратной матрицы .

В том случае, когда q < 1 (оператор K является оператором сжатия) для решения уравнения (3) можно использовать итерационную процедуру. При этом для скорости сходимости справедлива оценка [6]:

где — вектор амплитуд на k-том шаге итерации. В качестве нулевого приближения можно взять решение для бесконечной решетки.

Для АР с малым периодом Т (, — длина волны) скорость сходимости становится неудовлетворительной. В этом случае необходимо переформулировать задачу и записать уравнение не относительно амплитуд волн в фидерах, а относительно амплитуд суммарной краевой волны [4]. Если применить метод Положего [7], то вместо (3) получаем:

где — матрица искомых амплитуд краевой волны,

— второе итерированное матричное ядро (), — символ Кронекера.

После нахождения искомые амплитуды определяются из равенства , а диаграмма направленности (ДН) конечной решетки — из формулы:

где — вектор–строка {}, причем — ДН s-того элемента нулевого излучателя в бесконечной решетке, полученная при условии, что все остальные элементы во всех излучателях нагружены на согласованные нагрузки.

Обобщение полученных результатов на двумерный случай не представляет особых трудностей.

Рис.2 ДН ЛИ конечной решетки в бесконечном экране в H–плоскости в зависимости от его положения вдоль оси OX (1 — = = 0; 2 — = 4, = 0; 3 — = 12, = 0).

Рис.3 ДН ЛИ конечной решетки в бесконечном экране в H–плоскости в зависимости от его положения вдоль оси OY (1 — = 0, = 4; 2 — = 0, = 12; 3 — излучатель в бесконечной решетке).

Рис.4 ДН ЛИ конечной решетки в бесконечном экране в E–плоскости в зависимости от его положения вдоль оси OX (1 — = = 0, 2 — = 4, = 0, 3 — = 12, = 0).

Рис.5 ДН ЛИ конечной решетки в бесконечном экране в E–плоскости в зависимости от его положения вдоль оси OY (1 — = 0, = 4; 2 — = 0, = 12; 3 — излучатель в бесконечной решетке).


1/ 2/ 3все страницы

Использованная литература

1. Чулков В. И. О широкополосности плоских антенных решеток микрополосковых излучателей. // Вторая Всесоюзная научно техническая конференция «Устройства и методы прикладной электродинамики», 9...13 сентября 1991 (Одесса). Тезисы докладов. — М.: МАИ, 1991, с. 148.
2. Филиппов В. С. Обобщенный метод последовательных отражений в теории конечных антенных решеток. // Изв. вузов. Радиоэлектроника, 1991, т. 34, №2, с. 26…32.
3. Чаплин А. Ф. Анализ и синтез антенных решеток. — Львов: Изд–во ЛГУ, 1987. 179c.
4. Филиппов В. С. Краевые волны в конечных антенных решетках. // Изв. вузов. Радиоэлектроника. — 1985, т. 28, № 2, с. 61…67.
5. Корн Г., Корн T. Справочник по математике для научных работников и инженеров /Пер. с англ. под ред. И. Г. Арамановича. — M.: Наука, 1968. 720c.
6. Хатсон В., Пим Дж. Приложения функционального анализа и теории операторов. — M.: Мир, 1983. 431c.
7. Положий Г. Н., Пахарева Н. А., Степаненко И. З. и др. Математический практикум /Под ред. Г. Н. Положего. — M.: ГИФМЛ, 1960. 232с.

Статьи за 2007 год

Все статьи

GuidesArray Rectangular 0.2.14

GuidesArray Rectangular™ позволяет быстро провести инженерные расчеты двумерных фазированных антенных решеток прямоугольных волноводов на электродинамическом уровне.


Подписка



Изменение параметров подписки


 




 
 
EDS-Soft

© 2002-2022 | EDS-Soft
Контакты | Правовая информация | Поиск | Карта сайта

© дизайн сайта | Андрей Азаров